当负载阻抗ZL----0时,称为终端短路线,简称短路线。无损耗短路线上的瞬时电压、电流分布、电压和电流的振幅、电压和电流的相位、阻抗曲线和等效电路如图11.3所示。

从图ll-3分析可得出如下结论。

(1)在短路点及离短路点为λ/2整数倍的点处,电压总是为0,即为电压驻波波节;而在距离短路点为λ/4奇数倍的点处,电流总是为0,即为电流驻波波节。这就是说在空间上电压的波节点和电流的波节点以λ/4的距离交替出现。自然,电压的波腹点和电流的波腹点也是以M4的距离交替出现的。

(2)在时间相位上,电压与电流的相位差为兀/2。当电压为最大的瞬时,电流为最小: 反之,当电压为最小的瞬时,电流为最大,故没有能量的传播。

(3)如果线的长度为λ/4的整数倍,则总的电磁能量为某一恒定值。在电能为最大的地 方磁能为最小;反之,当磁能为最大的地方电能为最小。这种电能与磁能的交换就是电磁振 荡,平面微带线谐振器就是基于这个原理做成的。

(4)短路线的输入阻抗为纯电抗,且随频率和线的长度而变化。当频率一定时,阻抗 随线的长度周期性地变化,其周期为λ/2,如图11.3(d)所示。由图可见,短路端阻抗为0,相当于串联谐振;当0 时,输入阻抗为O,相当于串联谐振。如2继续增大,将重复上述的变化过程。短路线的这些特性在实际中获得了许多应用。